Processus d'interaction entre photons et atomes:
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|---|---|
| Format: | Book |
| Language: | French |
| Published: |
Paris
InterEd. [u.a.]
1996
|
| Edition: | 2. tirage, corr. |
| Series: | Savoirs actuels
|
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| Online Access: | Inhaltsverzeichnis |
| Item Description: | Literaturverz. S. 611 - 613 |
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| adam_text | 12001, EDP Sciences, 7 avenue du Hoggar, BP 112, PA de Courtabceuf,
91944 Les Ulis Cedex A
CNRS Editions, 15, rue Malebranche, 75005 Paris
lre edition :
© 1988, 1996 (tirage corrige) InterEditions - CNRS Editions
Tous droits reserves Aucun extrait de ce livre ne peut etre reproduit, sous quelque
forme ou par quelque procdde que ce soit (machine electronique, mecanique, ä
photocopier, ä enregistrer ou toute autre) sans l’autorisation ecrite prealable des
editeurs
ISBN 2-86883-358-6
ISBN 2-222-04027-2
Table des matieres
Avant-propos 1
Introduction 3
I
AMPLITUDES DE TRANSITION
EN ELECTRODYNAMIQUE
Introduction 7
A Amplitude de probability associee ä un processus physique 9
B Comportement temporel des amplitudes de transition 11
1 Couplage entre etats discrets isoles 11
2 Couplage resonnant entre etat discret et continuum 13
3 Couplages ä l’interieur d’un continuum ou entre continuums 15
C Application ä l’electrodynamique 17
1 Hamiltonien en jauge de Coulomb 17
2 Developpement vis-ä-vis des charges qa 18
3 Developpement vis-ä-vis de l’interaction avec le champ trans-
verse 19
4 Avantages lies ä la prise en compte de l’interaction de Coulomb
dans l’hamiltonien des particules 20
5 Representation diagrammatique des amplitudes de transition 21
Complement A, - calcul perturbatif
DES AMPLITUDES DE TRANSITION
QUELQUES FORMULES UTILES
Introduction 24
1 Point de vue d’interaction 24
2 Developpement perturbatif des amplitudes de transition - a Developpe-
ment perturbatif de /’Operateur Revolution, b Amplitude de transition
d’ordre 1 en V c Amplitude de transition d’ordre 2 en V 25
VI
Table des matieres
3 Probability de transition - a Calcul de la probability de transition vers un
etat final different de Vetat initial, b Probability de transition entre deux
etats discrets Calcul ä l’ordre le plus bas en V c Cas ou Vetat final
appartient ä un continuum d’energie Densite d’etats d Probability de
transition par unite de temps vers un groupe d’etats finals appartenant ä un
continuum d’energie e Cas ou Vetat initial et Vetat final appartiennent tous
deux ä un continuum 31
Complement - description de L’effet
D’UNE PERTURBATION PAR UN HAMILTONIEN EFFECTIF
1 Introduction - But recherche 38
2 Principe de la methode 41
3 Determination de l’hamiltonien effectif - a Calcul de S ordre par ordre
b Expression de Vhamiltonien effectif ä Vordre 2 c Termes d’ordre
superieur 42
4 Cas de deux systemes en interaction 45
Complement C, - niveau discret
COUPLE A UN CONTINUUM LARGE
Etude dun modEle simple
Introduction 48
1 Description du modele - a Etat discret et continuum, b Discretisation du
continuum, c Hypotheses simplificatrices 49
2 Etats stationnaires du Systeme Souvenir de 1’etat discret dans le nouveau
continuum - a Equation aux valeurs propres, b Determination graphique
des nouvelles valeurs propres, c Densite de presence de Vetat discret dans
le nouveau continuum 50
3 Quelques applications de ce modele simple - a Desintegration de Vetat
discret b Excitation du niveau discret ä partir d’un autre etat du Systeme
c Diffusion resonnante via Vetat discret d Profils de Fano 54
4 Generalisation ä des continuums plus realistes Diagonalisation de
l’hamiltonien sans discretisation 62
Table des matieres
VII
II
description qualitative de quelques processus
DTNTERACTION ENTRE ATOMES ET PHOTONS
Introduction 65
A Processus d’emission : un photon nouveau apparait 67
1 Emission spontanee entre deux niveaux atomiques discrets Desinte-
gration radiative d’un niveau atomique excite - a Representation
diagrammatique b Probability demission spontanee par unite de
temps, c Resultats non perturbatifs 67
2 Emission spontanee entre un dtat du continuum et un etat discret -
a Premier exemple: capture radiative, b Deuxieme exemple:
dissociation radiative d’une molecule 71
3 Emission spontanee entre deux etats du continuum d’ionisation -
Rayonnement de freinage 74
B Processus d’absorption : un photon disparait 76
1 Absorption entre deux etats discrets 76
2 Absorption entre un etat discret et un etat du continuum - a
Premier exemple : photoionisation, b Deuxieme exemple : photodis-
sociation 77
3 Absorption entre deux etats du continuum d’ionisation : Brems-
strahlung inverse 80
4 Influence de l’dtat initial du champ sur la dynamique du processus
d’absorption 81
C Processus de diffusion: un photon disparait et un autre photon
apparait 84
1 Amplitude de diffusion - Representation diagrammatique 84
2 Differents types de diffusion d’un photon par un Systeme atomique
ou moleculaire - a Diffusion elastique ä basse energie: diffusion
Rayleigh, b Diffusion inelastique ä basse energie : diffusion Raman,
c Diffusion elastique a haute energie: diffusion Thomson, d
Diffusion inelastique ä haute energie avec etat atomique final dans le
continuum d’ionisation : diffusion Compton 86
3 Diffusion resonnante 91
D Processus multiphotoniques : plusieurs photons apparaissent ou dispa-
raissent 96
1 Emission spontande ä deux photons 96
2 Absorption (et emission induite) multiphotonique entre deux etats
atomiques discrets ; 98
VIII
Table des matures
3 Ionisation multiphotonique 100
4 Generation d’harmoniques 102
5 Processus multiphotoniques et diffusion quasi resonnante 104
E Corrections radiatives: des photons sont emis et reabsorbes (ou
absorbes et reemis) 107
1 Corrections radiatives spontanees - a Cas d’un electron libre:
correction de masse, b Cas d’un electron atomique : largeur naturelle
et deplacement radiatif 107
2 Corrections radiatives stimulees 112
F Interaction par echange de photons 116
1 Echange de photons transverses entre deux particules chargees :
premiere correction ä l’interaction de Coulomb 116
2 Interaction de Van der Waals entre deux atomes neutres - a
Distance faible :D ab b Grande distance : Aab D 119
Complement An - signaux de photodEtection
ET FONCTIONS DE CORRELATION
Introduction 125
1 Modeles simples de photodetecteurs atomiques - a Photodetecteur ä
bande large, b Photodetecteur ä bande etroite 126
2 Probability d’excitation et fonctions de correlation - a Hamiltonien -
Operateur devolution, b Calcul de la probabilite pour que Vatome ait
quitte I etat fondamental au bout d’un temps At c Fonction de correlation
du dipole atomique d Fonction de correlation du champ 127
3 Photodetection ä bande large - a Condition sur les fonctions de
correlation, b Probabilite de photoionisation par unite de temps 134
4 Photodetection ä bande etroite - a Condition sur le rayonnement incident
et le detecteur b Excitation par un spectre de frequences large, c Effet de
la largeur naturelle du niveau atomique excite 137
5 Signaux de photodetection double - a Correlation entre les signaux de
deux photodetecteurs b Principales etapes du calcul de wn 140
Complement Bn - corrections radiatives
DANS LE POINT DE VUE DE PAULI-FlERZ
Introduction 145
1 La transformation de Pauli-Fierz - a Hypotheses simplificatrices - Posi-
tion du probleme b Champ transverse lie ä une particule classique c
Determination de la transformation de Pauli-Fierz 146
Table des matteres
IX
2 Les observables dans le nouveau point de vue -a Transformation des
champs transverses b Transformation des variables dynamiques des
particules c Expression du nouvel hamiltonien 150
3 Discussion physique - a Correction de masse, b Nouvel hamiltonien
d’interaction entre particule et champ transverse, c Avantages du nouveau
point de vue d Critique de la notion de champ lie ä une particule 155
m
ETUDE NON PERTURBATIVE
DES AMPLITUDES DE TRANSITION
Introduction 161
A Operateur devolution et resolvante 163
1 Equation integrate satisfaite par l’operateur devolution 163
2 Fonctions de Green - Propagateurs 163
3 Resolvante de l’hamiltonien 165
B Resommation formelle de la serie de perturbation 168
1 Etude d’un exemple simple - Methode diagrammatique 168
2 Methode algebrique utilisant des Operateurs de projection - a
Projecteur sur un sous-espace de l’espace des etats b Calcul de la
restriction de la resolvante dans le sous-espace ?0 c Calcul des autres
restrictions de G(z) d Interpretation de l’operateur deplacement 170
3 Introduction de quelques approximations - a Calcul perturbatif de
VOperateur deplacement Resommation partielle de la serie de pertur-
bation b Approximation consistant ä negliger la dependance en
energie de VOperateur deplacement 175
C Etude de quelques exemples d’application 179
1 Evolution d’un etat atomique excite - a Calcul non perturbatif de
Vamplitude de probabilue pour que Vatome reste excite, b Duree de
vie et deplacement radiatifs c Conditions de validite du traitement
precedent 179
2 Distribution spectrale des photons emis spontanement par un atome
excite - a Element de matrice de la resolvante associe au processus
etudie b Generalisation ä une cascade radiative, c Largeur naturelle
et deplacement des raies emises 185
3 Couplage indirect entre un niveau discret et un continuum Exemple
de la transition de Lamb - a Präsentation du probleme b Calcul
non perturbatif de Vamplitude de transition, c Cas d’un couplage
faible Formule de Bethe d Cas d’un couplage fort Oscillation de
Rabi 193
X
Table des matteres
4 Couplage indirect entre deux niveaux discrets Les transitions
multiphotoniques - a Phenomene physique etudie et sous-espace
?0 des etats privilegies b Calcul non perturbatif des amplitudes de
transition, c Cas d’un couplage faible Probability d’excitation ä deux
photons par unite de temps, d Cas d’un couplage fort Oscillation de
Rabi ä deux photons, e Transition multiphotonique d’ordre plus
eleve f Limites du traitement precedent 200
Complement Aui - proprietes analytiques
DE LA RESOLVANTE
Introduction 208
1 Analycite de la resolvante en dehors de Taxe reel 208
2 Etude des singularit6s sur Taxe reel 210
3 Etats instables et pöles du prolongement analytique 212
4 Integrale de contour et corrections ä la decroissance exponentielle 215
Complement Bm - expressions non perturbatives
POUR LES AMPLITUDES DE DIFFUSION
D’UN PHOTON PAR UN ATOME
Introduction 217
1 Amplitude de transition entre etats non perturbes - a Utilisation de la
resolvante b Matrice de transition, c Application ä la diffusion reson-
nante d Insuffisances de l’approche precedente 218
2 Introduction d’etats asymptotiques exacts - a L’atome en 1’absence de
photons libres b L’atome en presence d’un photon libre 224
3 Amplitude de transition entre etats asymptotiques exacts - a Nouvelle
definition de la matrice S b Nouvelle expression de la matrice de
transition Discussion physique 227
Complement Ciu - Etat discret couple
A UN CONTINUUM DE LARGEUR FINIE
TRANSITION ENTRE LA DECROISSANCE
EXPONENTIELLE DE WEISSKOPF-WiGNER
ET L’OSCILLATION DE RABI
1 Introduction - Idee genörale
2 Presentation du module - a Etats non perturbes b Hypotheses sur le
233
Table des matteres XI
couplage c Calcul de la resolvante et des propagateurs d Transformee
de Fourier de Vamplitude Ub(r) 234
3 Les parametres physiques importants - a Fonction rb(E) b Parametre
Cl i caracterisant le couplage de I’etat discret avec tout le continuum, c
Fonction Ab(E) 237
4 Principe de la construction graphique - a Construction point par point de
Hlb{E) b Ditermination graphique des abcisses des maxima de
%b(E) - Classification des divers regimes 240
5 Couplage faible - a Decroissance exponentielle de Weisskopf-Wigner b
Corrections ä la decroissance exponentielle 242
6 Couplage intermediate - Couplage critique - a Developpement de
Qlb(E) au voisinage d’un maximum, b Sens physique du couplage
critique 244
7 Couplage fort 246
IV
LE RAYONNEMENT CONSIDERE COMME UN RESERVOIR :
EQUATION PILOTE POUR LES PARTICULES
A Introduction - Idee generate 249
B Etablissement de liquation pilote d’un petit Systeme si couple ä un
reservoir ^ 254
1 Equation devolution du petit Systeme en reprösentation d’interac-
tion 254
2 Hypotheses sur le reservoir - a Etat du reservoir, b Valeurs
moyennes ä un et deux temps des observables de amp; couplees ä
si 255
3 Calcul perturbatif de la vitesse de variation ä gros grains du petit
systdme 258
4 Equation pilote dans la base des etats d’energie du petit Systeme 260
C Contenu physique de I’equation pilote 264
1 Evolution des populations 264
2 Evolution des coherences 266
D Discussion des approximations 269
1 Ordre de grandeur du temps devolution de si 269
2 Condition d’existence de deux echelles de temps 269
3 Condition de validite du developpement perturbatif 270
4 Factorisation de l’operateur densite global ä l’instant t 270
5 Recapitulation 272
XII
Table des matteres
E Application ä un atome ä deux niveaux couple au rayonnement 273
1 Evolution des degr6s de liberte internes - a Equation pilote
decrivant remission spontanee d’un atome ä deux niveaux b Termes
supplementaires decrivant l’absorption et remission induite d’un
rayonnement ä large bande spectrale et faible intensite 273
2 Evolution des vitesses atomiques - a Prise en compte des degres de
liberte de translation dans 1’equation pilote b Equation de Fokker-
Planck pour la fonction de distribution des vitesses atomiques c
Evolution de l’impulsion moyenne et de la dispersion sur les
impulsions, d Distribution stationnaire Equilibre thermodynami-
que 279
COMPLEMENT Alv - FLUCTUATIONS ET REPONSE LINEaIRE
APPLICATION AUX PROCESSUS RADIATIFS
Introduction 291
1 Fonctions statistiques et interpretation de l’equation pilote - a Fonction
de correlation symetrique b Susceptibilite lineaire c Energie de polarisa-
tion et dissipation, d Interpretation physique du deplacement des niveaux
d’energie e Interpretation physique des echanges d’energie 291
2 Application aux processus radiatifs - a Calcul des fonctions statistiques
b Discussion physique, c Deplacement des niveaux d’energie du aux
fluctuations du champ de rayonnement d Deplacement des niveaux
d’energie du ä la reaction de rayonnement e Les echanges d’energie entre
1’atome et le rayonnement 300
Complement B1V - Equation pilote pour un
OSCILLATEUR HARMONIQUE AMORTI
1 Systeme physique considere 309
2 Forme operatorieile de l’equation pilote 310
3 Equation pilote dans la base des etats propres de HA - a Evolution des
populations, b Evolution de quelques valeurs moyennes 313
4 Equation pilote dans une base d’etats coherents - a Brefs rappels sur les
etats coherents et sur la representation P N de VOperateur densite b
Equation Revolution pour PN{ß,ß*,t) c Discussion physique 316
Table des matteres
XIII
Complement Civ - equations de Langevin
QUANTIQUES POUR UN SYSTEME PHYSIQUE SIMPLE
Introduction 321
1 Rappels sur la theorie classique du mouvement Brownien - a Equation
de Langevin b Interpretation du coefficient D Lien entre fluctuations et
dissipation, c Etude de quelques fonctions de correlation 321
2 Equations de Heisenberg-Langevin pour un oscillateur harmonique
amorti - a Equations de Heisenberg couplees b Equation de Langevin et
force de Langevin quantiques c Lien entre fluctuations et dissipation, d
Moyennes ä deux temps mixtes faisant intervenir les forces de Langevin et
les Operateurs b et b+ de e Vitesses de variation des variances
f N et 7//1 f Generalisation de la relation d’Einstein, g Calcul des
moyennes ä deux temps des Operateurs de $4 Theoreme de regression
quantique 327
V
EQUATIONS DE BLOCH OPTIQUES
Introduction 337
A Equations de Bloch optiques pour un atome ä deux niveaux 340
1 Description du rayonnement incident 340
2 Approximation des vitesses de variation independantes 341
3 Approximation du champ tournant - a Elimination des termes
antiresonnants b Forme independante du temps des equations de
Bloch optiques c Autres formes des equations de Bloch optiques 342
4 Representation geometrique en termes de spin i fictif 345
B Discussion physique -Differences avecd’autres equations devolution 348
1 Difference avec des equations de relaxation Couplages entre
populations et coherences 348
2 Differences avec des equations devolution hamiltoniennes 348
3 Differences avec des equations de Heisenberg-Langevin 349
C Premiere application - Evolution des valeurs moyennes atomiques 351
1 Degres de liberte internes - a Allure du regime transitoire b Etude
du regime stationnaire c Bilan d’energie Nombre moyen de photons
incidents absorbes par unite de temps 351
XIV
Table des matieres
2 Degres de liberte externes Forces radiatives moyennes - a Equa-
tion du mouvement du centre du paquet d’ondes atomique b Les
deux types de forces pour un atome initialement immobile, c Force
dissipative Pression de radiation, d Force reactive Force dipo-
laire 354
D Proprietes de la hindere emise par l’atome 363
1 Signaux de photodetection et moyennes ä un ou deux temps du
dipole emetteur - a Lien entre le champ rayonne et le dipole
emetteur b Expression des signaux de photodetection 363
2 Intensite totale de la lumiere emise - a Proportionnalite ä la
population du niveau atomique excite, b Diffusion coherente et
diffusion incoherente c Contributions respectives de la diffusion
coherente et incoherente ä Vintensite totale emise en regime station-
naire 366
3 Repartition spectrale de la lumiere emise en regime stationnaire - a
Contributions respectives de la diffusion coherente et incoherente -
Spectres elastique et inelastique b Principe du calcul du spectre
inelastique c Allure du spectre inelastique dans quelques cas
limites 368
Complement av - equations de bloch-Langevin
THEOREME DE REGRESSION QUANTIQUE
Introduction 372
1 Equations de Heisenberg couplees de l’atome et du champ - a Hamilto-
nien et base d’operateurs du Systeme, b Equation devolution des
observables de l’atome et du champ, c Approximation du champ
tournant Changement de variables, d Comparaison avec le cas de
loscillateur harmonique 372
2 Etablissement des equations de Heisenberg-Langevin - a Choix de
Vordre normal, b Contribution du champ des sources, c Recapitulation
Discussion physique 377
3 Proprietes des forces de Langevin - a Relations de commutation entre
dipole atomique et champ libre b Calcul des fonctions de correlation des
forces de Langevin c Theoreme de regression quantique d Relations
d’Einstein generalisees 382
Table des matieres
XV
VI
LA METHODE DE L’ATOME HABILLE
A Introduction: l’atome habille 389
B Niveaux d’energie de l’atome habille 392
1 Modelisation du faisceau laser 392
2 Etats non couples du Systeme atome + photons laser 393
3 Le couplage atome-photons laser - a Hamiltonien d’interaction, b
Couplages resonnants et non resonnants c Periodicite locale du
diagramme d’energie d Introduction de la frequence de Rabi 395
4 Les etats propres de 1’atome habille - a Niveaux d’energie et
fonctions d’onde b Diagramme d’energie en fonction de fia L 396
5 Manifestations physiques des processus d’absorption et d’emission
induite 398
C La fluorescence de resonance interpretee comme une cascade radiative
de l’atome habille 400
1 Les divers temps caracteristiques du probleme 400
2 La cascade radiative dans la base non couplee - a Evolution
temporelle du Systeme, b Degroupement de photons, c Delais entre
deux emissions spontanees successives 401
3 La cascade radiative dans la base des niveaux habilles- a Transi-
tions permises entre niveaux habilles b Triplet de fluorescence, c
Correlations temporelles entre photons de fluorescence filtres en
frequence 404
D Equation pilote de l’atome habille 408
1 Forme generale de l’equation pilote - a Approximation des vitesses
de variation independantes b Comparaison avec les equations de
Bloch optiques 408
2 Equation pilote dans la base des niveaux habilles ä la limite
seculaire - a Avantages de la base couplee ä la limite seculaire b
Evolution des populations, c Evolution des coherences - Transferts
de coherence, d Populations reduites et coherences reduites 410
3 Etat quasi stationnaire pour la cascade radiative - a Matrice densite
initiale, b Regime transitoire et etat quasi stationnaire 415
E Etude de quelques applications 418
1 Largeurs et poids des diverses composantes du triplet de fluores-
cence - a Evolution du dipole moyen b Largeurs et intensites des
raies laterales, c Structure de la raie centrale 418
XVI
Table des matteres
2 Spectre d’absorption d’un second faisceau laser sonde - a Probleme
physique considere b Cas oil les deux lasers excitent la meme
transition, c Cas oil les deux lasers excitent deux transitions
partageant un niveau commun - Effet Autler-Townes 422
3 Correlations de photons - a Calcul du signal de correlation de
photons, b Discussion physique, c Generalisation ä un Systeme ä
trois niveaux : fluorescence intermittente 427
4 Forces dipolaires - a Niveaux d’energie de l’atome habille dans une
onde laser inhomogene spatialement b Interpretation de la force
dipolaire moyenne c Fluctuations de la force dipolaire 434
Complement Avi - l’atome habille
DANS LE DOMAINE DES RADIOFREQUENCES
Introduction 440
1 Generalites sur les resonances de croisement et d’anticroisement - a
Anticroisement simple sur un Systeme ä deux niveaux b Anticroisement
d’ordre superieur c Croisement de niveaux Resonance de coherence 441
2 Spin i habille par des photons de radiofrequence - a Description du
Systeme, b Hamiltonien d’interaction entre l’atome et le champ de
radiofrequence, c Preparation et detection 448
3 Le cas simple des photons de polarisation circulaire - a Le diagramme
d’energie b La resonance magnetique interpretee comme une resonance
d’anticroisement de l’atome habille c Resonances de croisement des
niveaux habilles 452
4 Photons de radiofrequence de polarisation lineaire - a Presentation des
effets nouveaux b Le deplacement de Bloch-Siegert c Le spectre impair
de resonances d’anticroisement d Le spectre pair de resonances de
croisement e Un calcul non perturbatif: le facteur de Lande de l’atome
habille f Evolution qualitative du diagramme d’energie aux fortes
intensites 458
Complement Bvi - processus collisionnels
EN PRESENCE dtrradiation laser
Introduction 468
1 Relaxation collisionnelle en l’absence d’irradiation laser - a Hypotheses
simplificatrices b Equation pilote decrivant l’effet des collisions sur
l’atome emetteur 469
Table des matteres
XVII
2 Relaxation collisionnelle en presence d’irradiation laser - a Le point de
vue de l’atome habille b Evolution des populations : transferts collision-
nels entre niveaux habilles c Evolution des coherences Amortissement et
deplacement collisionnels d Forme explicite de l’equation pilote ä la
limite d’impact 472
3 Modifications introduites par les collisions sur remission et l’absorption
de lumiere par l’atome Redistribution collisionnelle - a Prise en compte
de remission spontanee b Populations reduites stationnaires c Intensite
des trois composantes du triplet de fluorescence, d Interpretation physique
ä la limite li i|SL| g t C0|] 478
4 Apercu sur le calcul du taux de transfert collisionnel - a Expression du
taux de transfert en fonction de la mat rice S de collision, b Cas oil la
frequence laser devient resonnante au cours de la collision Limite des
grands disaccords 486
EXERCICES
1 Calcul de la duree de vie radiative d’un niveau atomique excite
Comparaison avec le temps d’amortissement d’un dipole classique 491
2 Emission spontanee par un ion piege Effet Lamb-Dicke 494
3 Diffusion Rayleigh 499
4 Diffusion Thomson 503
5 Diffusion resonnante 506
6 Detection optique du croisement de deux niveaux atomiques excites 509
7 Deplacement radiatif d’un niveau atomique Formule de Bethe pour le
deplacement de Lamb : 513
8 Rayonnement de freinage Corrections radiatives ä la diffusion elastique
par un potentiel 522
9 Rayonnement de freinage de basse frequence Etude non perturbative
de la « catastrophe infrarouge » 531
10 Modification de la frequence cyclotron d’une particule par interaction
avec le rayonnement 538
11 Interactions magnetiques entre spins 544
12 Modification du moment magnetique d’un atome due ä l’interaction
avec les fluctuations du champ magnetique du vide 549
13 Excitation d’un atome par un paquet d’ondes : absorption en raie large
et en raie etroite 553
14 Emission spontanee d’un ensemble de deux atomes proches Etats
superradiants et etats subradiants 558
15 Cascade radiative d’un oscillateur harmonique 563
16 Principe du bilan detaille 569
17 Equivalence entre un champ quantique dans un etat coherent et un
champ exterieur 571
XVIII
Table des matieres
18 Elimination adiabatique des coherences et transformation des equations
de Bloch optiques en equations de relaxation 575
19 Susceptibilite non lineaire pour un ensemble d’atomes ä deux niveaux
Etude de quelques applications 578
20 Absorption d’une onde sonde par des atomes soumis ä une onde
intense Application ä l’absorption saturee 583
APPEND1CE - R£SUM£ SUR L’ELECTRODYNAMIQUE
QUANTIQUE EN JAUGE DE COULOMB
1 Description du champ electromagnetique - a Champs electrique E et
magnetique B b Potentiels vecteur A et scalaire U c Jauge de Coulomb,
d Variables normales, e Principe de la quantification canonique en jauge
de Coulomb, f Les champs quantiques en jauge de Coulomb 593
2 Les particules 600
3 Hamiltonien et dynamique en jauge de Coulomb - a Hamiltonien b
Hamiltoniens non perturbes et hamiltonien d’interaction, c Les equations
du mouvement 601
4 Espace des etats 604
5 Approximation des grandes longeurs d’onde et point de vue dipolaire
electrique - a La transformation unitaire b Les grandeurs physiques
dans le point de vue dipolaire c Induction electrique d Hamiltonien
dipolaire electrique 606
Liste des ouvrages cites en reference 611
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